第473章 最後的答案
報告會繼續進行著。
對於今天的報告，徐川並沒有做多麼的詳細的報告。
畢竟今天的研討會，是數學界而不是物理界的。
儘管解釋非平衡狀態強關聯電子體係使用的是數學方法，但報告廳中，估計沒有幾個人能聽懂這些東西。
畢竟這是屬於物理領域的內容。
或許威騰，邱成桐等少部分的人能完全理解他的報告，但對於整篇方法與論文來說並沒有多大的意義。
這種東西，終究還是要通過整個物理界的認可的。
“.考慮一個雙變量函數f(x1，x2)的第二個變量在一組完備的單變量基函數{φi（x）}i=1^N。展開f(x1，x2)=∑^ni=1bi（x1）φ（x2），可得係數bi（x1）是第一個變量的函數。”
“基函數進一步展開為.”
“f(x1，x2)=∑^ni＞JCij[φi（x1）φj(x2)-φi（x1）φJ（x2）]=∑^ni＞J|φi（x1）φi（x2）/φj（x1）φj（x2）|”
“從上述公式中，不難看出對於一個有反對稱性的雙變量函數，完備基是雙變量 Ster行列式。”
“結合在非平衡態強關聯體係，高能量點位的原子在取代了低能量的點位後，通過狄拉克錐分裂成為了兩個具有相反手性的Weyl節點，形成了多站點效應，從而具備非平衡態強關聯狀態。”
“以上，就是非平衡態強關聯體係在數學上的解釋，也是我今天的報告內容。”
“很感謝大家耐心的傾聽，相關的內容我會在後續整理成對應的論文，發布到Arxiv預印本網站上以供大家瀏覽。”
“當然，如果有什麼問題的話，也可以現在提出來，我會儘全力解答。”
報告台上，徐川的話音剛落下，台下一隻準備已經的手掌就舉了起來。
是愛德華·威騰。
徐川點了點頭，這位他曾經的導師便迫不及待的開口道：“在你報告的強關聯電子體係中，非平衡過程的熵變是怎麼定義的？”
聽到這個問題，徐川思索了一下，習慣性的在報告桌上找了一下，才發現上麵並沒有準備粉筆。
笑了笑，他看向報告台下的工作人員，開口道：“能麻煩幫我準備兩張黑板以及一盒粉筆麼？”
聽到這話，因聽不懂整個報告過程而百無聊賴正發呆的工作人員陡然驚醒了過來，快速的點了點頭後小跑了出去。
不一會，幾名工作人員便拖著幾張黑板趕了過來。
徐川上前，道了聲謝謝後從粉筆盒中抽出來一支粉筆，一邊寫一邊開口道：
“非平衡體係是非保守的非哈密頓體係，故非平衡體係上定義的熵本質上並不能等同於熱力學意義上的熵。”
“它可以用相空間收縮來定義，即對於X·=f（x）相空間體積不保守，故散度σ（x）=-∑ixifi(x)非零。在模型下，一個機械係統C0和若乾機械係統Ci接觸，可根據我之前講述的詳[1]推導得到σ(x)=∑jQj˙(x)/kBTj+R˙(x)。”
“.，綜上，其中R˙(x)是一個在時間平均中可以消除的項，理論上來說，在我構建非平衡狀態強電子關聯體係中，σ（x）就是非平衡體係熵變的一種定義。”
目光緊緊的盯著講台上被錄屏後投影放映出來的黑板，看著上麵算式，聽著徐川的解釋，愛德華·威騰眼神中閃爍著一絲莫名的色彩。
待到徐川的話音落下，他並沒有坐下，而是接著提問道：
“那對於電子關聯體係其電荷、自旋和相位在不同的原子核構型下都可以形成複雜的集體模式，該如何使用你這套理論進行解釋？”
聽到這個問題，徐川不由自主的搖了搖頭，回道：